В стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды icon

В стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды




Скачать 325.48 Kb.
НазваниеВ стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды
Дата конвертации14.02.2014
Размер325.48 Kb.
ТипДокументы
источник
1. /p-n-перех 2 с 27-50.doc
2. /БТ 5 с 99-122.doc
3. /БТ ч2 6 с 123-146.doc
4. /ВАк приб 12 с 267-290.doc
5. /Вак СВЧ.doc
6. /Диоды 3 с 51-74.doc
7. /ИС 11 с 243-266.doc
8. /Ион приб 13 с 291.doc
9. /Основы ФТТ 1 с 3-26.doc
10. /ПТ и ПЗС 7 с 147-170.doc
11. /Раб программа.doc
12. /СВЧ диоды 4 с 75-98.doc
13. /Свентоизлуч 9 с 195-218.doc
14. /Сверхбыстрод 8 с 171-194.doc
15. /Фото и преобр 10 с 219-242.doc
Полагая в последних уравнениях е = 0 получаем уравнения непрерывности
Существует и ряд других теорий поясняющих работу таких приборов, однако описываемая здесь наиболее распространенная
Откуда y  параметры для схемы с оэ аналогично получают и остальные соотношения, например
В стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды
Особенности электронных приборов свч
Зависимость u проб () более слабая, чем U
 ис состоит преимущественно из активных элементов работающих и в качестве пассивных (R, C, Vд)
Усовершенствованием видикона является замена фотопроводящей мишени
1 основы физики полупроводников
I велико) и на участке 3 с большим током и малым напряжением (R
Рабочая программа дисциплины твердотельная электроника для студентов специальности
От 5 до 400 в на мощность от 250 мВт до 50 Вт
Составляя уравнения Кирхгофа для схемы рис 24
Во-первых, она двухфазная (т е. на один дырочный пакет приходится 2 элемента, металлизация может быть двухслойной); во вторых, отсутствуют зазоры между элементами
Входным сигналом для фт служит падающий поток излучения Ф, который и управляет током в цепи






По конструктивному оформлению лампы разделяют на стеклянные крупногабаритные, миниатюрные (пальчиковые) и сверхминиатюрные.

Крупногабаритные имеют цоколь, с помощью которого подключаются к ламповой панели. У пальчиковых ламп штырьки пропущены через стеклянное дно баллона. Сверхминиатюрные имеют гибкие выводы.

Основным параметром, характеризующем усилительные свойства лампы, является крутизна анодно-сеточной характеристики. Для пентода коэффициент усиления по напряжению Ку = Rн. Еще с появлением двухсеточной лампы с целью повышения крутизны ее пытались использовать в режиме, когда на первую сетку подается высокий потенциал, а вторая является управляющей. В таком режиме между первой и второй сетками образуется пространственный заряд с минимумом потенциала в непосредственной близости от управляющей сетки (так называемый виртуальный катод). Управляющая сетка управляет током, отбираемым от виртуального катода также как и током термокатода, однако расстояние между сеткой и виртуальным катодом очень мало (меньше, чем позволяет сделать технология обычных ламп). Это позволяет в несколько раз увеличить крутизну. Для увеличения крутизны можно использовать и вторично эмиссионное усиление.




Рис.12

К специальным лампам можно отнести электронно-световые индикаторы напряжения, лампы с переменной крутизной, лампы со специальными характеристиками, нувисторы, стержневые лампы и лампы с холодным катодом.

Нувисторы  это сверхминиатюрные металлокерамические лампы с диаметром баллона 11 мм, высотой  22м и весом 3  4 г. Такие приборы могут работать при повышенной температуре С.

В стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды.


    1. Вакуумные приборы СВЧ



Особенности электронных приборов СВЧ


К диапазону СВЧ относятся электромагнитные колебания с частотами от 300 МГц до 3000 ГГц ( = 1м  1мм). В диапазоне СВЧ необходимо при анализе приборов учитывать следующие факторы:

  1. Время движения электрона внутри прибора соизмеримо с периодом СВЧ колебаний. Это время характеризуют углом пролета, показывающим на сколько градусов изменится фаза колебаний за время пролета.

  2. Геометрические размеры приборов становятся соизмеримыми с длинной волны колебаний. И колебательные системы и линии передачи необходимо рассматривать как цепи с распределенными параметрами.

При этом существенно изменяются и сами линии передачи и колебательные системы. На смену двухпроводной передающей линии приходят коаксиальная линия и волноводы, представляющие собой полые металлические трубы.


Рис.7


Параллельный колебательный контур превращается в объемный резонатор.

С ростом частоты усилительные и энергетические характеристики обычных электронных ламп ухудшаются из-за сказывающейся на работе инерционности электронов. Эффективность электростатического управления электронным потоком с помощью сетки уменьшается. Недостатки электростатического управления побудили поиски других систем, в которых время пролета не играло бы отрицательной роли, а использовалось бы для модуляции электронного потока по плотности – такой механизм, использующий инерционность, принято называть динамическим управлением электронным потоком.



Рис. 7.2

Для реализации модуляции электронного потока по плотности необходима предшествующая этому модуляция по скорости электронов. Динамическое управление электронными потоками лежит в основе большинства электровакуумных приборов СВЧ.


7.2 Клистроны.

Клистроны предложены в 1939 году братьями Вариан. Различают прямопролетный (двухрезонаторный) и отражательный клистроны.

Схема прямопролетного клистрона имеет вид.




Рис. 7.3

Первый резонатор клистрона служит для модуляции электронного пучка по скорости и иногда называется группирователем. Второй резонатор служит для отбора СВЧ энергии от пучка, имеющего модуляцию по плоскости. Металлическая труба, находящаяся между двумя резонаторами, экранирует пространство дрейфа, в ней происходит преобразование модуляции по скорости в модуляцию электронного потока по плотности. К сетке первого резонатора электроны пучка подлетают с одинаковыми скоростями. Если к первому резонатору подведены СВЧ колебания, то после прохождения между сетками резонатора пучок оказывается промодулированным по скорости. Электроны, пролетающие в один полу период, получают дополнительную скорость, а в другой – слегка притормаживаются. По пути ко второму резонатору электроны сгруппируются в сгустки, поскольку ускоренные электроны догонят ранее вылетевшие замедленные электроны.

Там, где электроны сгруппировались, ставится второй резонатор. Энергия, отдаваемая сгустками электронов второму резонатору, оказывается намного больше затрат энергии на скоростную модуляцию в первом резонаторе



Рис. 7.4

Так действует клистронный усилитель. Несложно его превратить в генератор, если часть мощности из второго резонатора направить в первый.

Отражательный клистрон – это генераторный прибор, содержащий один резонатор. Пролетевшие сквозь резонатор электроны возвращаются обратно специальным электродом отражателем, на который подан отрицательный потенциал. Сгруппированные сгустки электронов снова пролетают сквозь резонатор, отдавая запасенную энергию



Рис.7.5

Отражательный клистрон используется в качестве гетеродина СВЧ супергетеродинного приемника.




Двух резонаторные клистроны не обеспечивают больших коэффициентов усиления и КПД. Использование дополнительных резонаторов, улучшает группирование и повышает КПД.

Многорезонаторные клистроны используются в мощных телевизионных передатчиках в системах связи Земля – спутник, в установках промышленного нагрева, в системах радиолокации планет.


7.3. Лампа бегущей волны и обратной волны типа О.

Приборами типа О называются приборы, использующие магнитное поле для фокусировки электронного пучка, т.е. с продольным магнитным полем. В приборах типа М магнитное поле является поперечным, т.е. электроны движутся в скрещенных электрическом и магнитном полях.

Лампа бегущей волны (ЛБВ) предложена в 1943  1944 г. архитектором Рудольфом Компфнером. Теорию ЛБВ в 1945 году предложил Джон Пирс. В ЛБВ реализуется принцип длительного взаимодействия электронов с СВЧ полем при выполнении условия фазового синхронизма, т.е. приблизительного совпадения скорости электронов VФ.

V0 = VФ.

При этом предполагается, что направление движения электронов совпадает с направлением фазовой скорости волны. Так как скорость электронов всегда меньше скорости света, при практически используемых напряжениях волну необходимо замедлить в 20  50 раз. Замедляющая электромагнитную волну система является обязательным элементом ЛБВ. Простейшая замедляющая система – это спираль.

Схематически устройство ЛБВ имеет вид

Ускоряющее напряжение обеспечивает требуемый синхронизм V0 c VФ. На вход спирали подается СВЧ сигнал. Начальный участок спиральной ЗС выполняет функцию устройства модулирующий электронный поток по скорости.




Электронные сгустки, формирующиеся по мере движения электронов вдоль оси ламп, наводят в той же спирали ток и создают тормозящее СВЧ поле, обеспечивающее отбор энергии от электронного потока и усиление сигнала.




Основные достоинства ЛБВ:

1)Широкополосность усиления до 2-х октав;

2)Большой коэффициент усиления 60 дБ = 106 раз;

3)Малый коэффициент шума. (7  20 дБ).

Существующие ЛБВ перекрывают диапазон 0,5  100 ГГц. Используется в системах космической связи, радиолокации, в системах радиопротиводействия.

Разработан ряд гибридных приборов клистрон-ЛБВ-твистронов. В этих приборах удается расширить полосу рабочих частот, получить большую мощность при высоком к.п.д.

Чтобы понять принцип действия лампы обратной волны ЛОВ необходимо ввести в рассмотрение понятие фазовой и групповой скоростей волн. В обычных линиях передачи скорость переноса энергии (групповая скорость) и скорость изменения фазы (фазовая скорость) направлены в одну сторону. Однако в периодических замедляющих системах распределение электронного поля вдоль оси системы можно представить в виде бесконечного множества пространственных гармоник с положительными и отрицательными номерами (не следует путать пространственные гармоники с временными). Для пространственных гармоник с отрицательными номерами фазовая скорость направлена в сторону, противоположную групповой (скорость переноса энергии). При взаимодействии пространственной гармоники с отрицательным номером с электронным потоком при синхронизме фазовой скорости и скорости электронов получается генераторный прибор с внутренней обратной связью, названный ЛОВ.

Схематически конструкция ЛОВ имеет вид




Направление фазовой скорости и электронов совпадает, а СВЧ энергии в ЗС движется от конца ЗС к ее началу, где и расположен вывод. ЛОВ является генератором с электронной перестройкой частоты генерации до октавы.





7.4.СВЧ приборы типа М.

Сверхвысокочастотные колебания в диодах, помещенных в постоянное магнитное поле, были обнаружены еще в 1920  1924 г. г. Было обнаружено, что существуют три основных типа колебаний, различающихся своими электронными механизмами:

  1. Колебания циклотронного типа.

  2. Колебания типа отрицательного сопротивления.

  3. Колебания типа бегущей волны.

Наибольший интерес представляют колебания типа бегущей волны, которые происходят в магнетронах, разработанных в 1938  1940 г. Н.Ф. Алексеевым, Д.Е. Маляровым.

Устройство типичного многорезонаторного магнетрона имеет вид




Анодом магнетрона является сплошной цилиндрический медный блок, разделенный на сегменты продольными щелями. Эти щели входят в состав полых резонаторов, расположенных на равных расстояниях по окружности анода. Катод имеет цилиндрическую форму и расположен внутри анода вдоль его оси. Постоянное магнитное поле направлено вдоль оси прибора, т.е. перпендикулярно плоскости чертежа. Анодное напряжение между катодом и анодом создает электрическое поле, перпендикулярное магнитному полю. Вывод энергии СВЧ колебаний осуществляется из одного из резонаторов с помощью петли связи. Вылетевшие из катода электроны движутся в скрещенных электрическом и магнитном полях по циклоиде, кривой описываемой точкой на ободе катящегося колеса.




Под действием радиальной и тангенциальной составляющей СВЧ поля щелей приходит группирование электронов в спицы. Электроны в спицах находятся преимущественно в тормозящем СВЧ поле и отдают свою энергию полю.





Основное достоинство магнетрона – высокий к.п.д. до 80%.Имеется большое число приборов магнетронного типа: ЛБВМ, ЛОВМ, платинотрон, амплитрон, стабилотрон, митрон и др.


7.5. Гирорезонансные приборы и генераторы дифракционного изменения.

В гирорезонаторных СВЧ приборах (мазеры циклотронного резонанса МЦР) используется винтовой электронный поток, взаимодействующий с не замедленными электронными волнами. Эти приборы предложены советским ученым А.В. Гапоновым. Схема генератора имеет вид:




Катод 1 имеет коническую форму и его эмитирующая часть выполнена в виде кольца. Для создания винтового электронного потока используется магнитное поле, направленное вдоль оси прибора, и ускоряющий электрод 2. Проходя резонатор (или отрезок линии передачи) 3 электроны попадают на коллектор 4.

Длительное взаимодействие электронов с электромагнитной волной обусловлено прибором таких полей, что находящийся в тормозящем СВЧ поле электрон через пол оборота снова попадает в тормозящее поле. Гирорезонансные приборы являются наиболее мощными источниками излучения в миллиметровом и субмиллиметровом диапазонах волн.

Генератор дифракционного излучения (ГДИ) содержит высокодобротный открытый резонатор и дифракционную решетку под которой проходит электронный поток прибор является высокостабильным СВЧ генератором.

Конструкция ГДИ была предложена советскими учеными Г.Д. Богомоловым и Ф.С. Русиным.






      1. Усилительный пролетный клистрон

Усилительный клистрон презназначен для электромагнитных колебаний СВЧ. При наличии внешней обратной связи усилительный клистрон может быть использован в качестве автогенератора СВЧ энергии. На рис.192 приведена общая схема усилительного пролетного клистрона.

Усилительный клистрон состоит из 2-х объемных резонаторов сложной формы, настраиваемых посредством механического сжатия, которое вызывает изменение ширины резонаторного зазора, а следовательно и изменение соответствующих емкостей резонатора. Достигаемый таким способом диапазон настройки невелик и составляет около 10% от средней частоты. Входной и выходной резонаторы обычно бывают одинаковыми. Между емкостными промежутками резонаторов находится пространство группирования (дрейфа). Мощность подводится к первому резонатору через волноводный вход с вакуумным окном и таким же образом отводится из выходного резонатора в нагрузку. Электронный поток после прохождения выходного резонатора попадает на коллектор.

Принцип действия пролетного 2-х резонаторного клистрона можно описать следующим образом. Немодулированный электронный поток, выходящий из катода, поступает в первый резонатор, между сетками которого имеется продольное электрическое поле входного сигнала. Это поле производит скоростную модуляцию электронного потока. В зависимости от его направления в момент влета электронов в пространство между сетками одни электроны им ускоряются, другие замедляются. Двигаясь в пространстве дрейфа, электроны, ускоренные СВЧ полем, догоняют электроны, вышедшие ранее, но замедленные этим полем, образуя сгустки электронов рис.193. Сгустки поступают во второй резонатора с частотой входного сигнала и наводят ток, протекающий повнутренней поверхности стенок второго резонатора. При движении между сетками благодаря явлению электростатической индукции электроны все время наводят во внешней цепи ток, который не равен входящему, ни выходящему току. По этой причине среднее значение конвекционного тока принято называть наведенным током.

Электрическое поле, появляющееся за счет этого тока между сетками резонатора, тормозит сгустки электронов. Кинетическая энергия электронов, полученная от источников ускоряющего напряжения U0, преобразуется в энергию СВЧ колебаний и поступает в выходную нагрузку. Электроны, прошедшие через второй зазор, оседают на коллекторе и рассеивают на нем в виде тепла оставшуюся кинетическую энергию.

Если между сетками нет электронов, но наложено переменное напряжение V(t), то во внешней цепи течет емкостной ток СdV/dt, где С  емкость конденсатора эквивалентного контура. Если сетки пронизываются электронным потоком, а между сетками имеется переменное поле V(t), то полный ток в цепи конденсатора

J(t) = С.

При вычислении средней мощности взаимодействия емкостной ток выпадает, и условие самовозбуждения имеет вид

{Pэл} = {V(t)Jнав(t)} < 0 – условие отдачи мощности.

В мощных клистронах для фокусировки электронов иногда накладывается постоянное магнитное поле,//оси клистрона. Движение электронов в клистроне можно считать прямолинейным.

Если сетки C1, C2 достаточно частые, то поле резонатора почти равномерное, на них оседает значительная часть электронов.

В мощных клистронах сетки отсутствуют, а электроны подвергаются действию переменных полей, которые возникают между открытыми концами полых труб, образующих внутренние сетки резонаторов.

Резонаторы С1 и С2 настроены в резонанс и угол сдвига фаз между возникающими в них напряжениями близок или к 0 или к , что обеспечивает длина пространства группирования и ускоряющее напряжение, причем последнее имеет дискретный ряд значений для попадания сгустков в сечение С2. Чтобы найти конвекционный ток используем закон сохранения заряда. При этом электроны, поступающие в пространство группирования, образуя ток i0 = const за время dt0 вносят заряд e = i0dt0/ Этот заряд к моменту времени t перемещается на расстояние х и создает ток i,т.е.

e = i0dt0 = i(x,t)dt откуда i(x,t) = i0/().

Разлагая конвекционный ток i(x,t)= в ряд Фурье, переход к новой переменной получил



Откуда первая гармоника конвекционного тока распространяется вдоль пространства группировки подобно волне с фазовой скоростью V0 и с переменной амплитудой i1=2i0J1(X).

Если Х << 1, то J1(X) = 1/2x. Первый max J1(X) = 0,582 имеет место при Х = 1,89 – параметр группировки. Для такого Х получаем максимальное значение амплитуды первой гармоники ()

Гармоники конвекционного тока имеют сравнимые амплитуды, что используется для режима умножения частоты.

Для режима усиления можно определить коэффициент усиления при X<< 1. Если импеданс второго резонатора равен Zэкв, то получим

и для Ом, i=2 10-2A, V0=103B, им, G = 20 дБ.

Теоретический КПД

.


8.5. Отражательный клистрон

Основным назначением отражательного клистрона является генерирование малой мощности (до 10 Вт) электромагнитных колебаний СВЧ. Устройство отражательного клистрона схематически показано на рис.194.

Электроны, эмитируемые катодом, под влиянием разности потенциалов Uр между катодом и резонатором движутся к сеткам 1 и 2 резонатора, между которыми имеется электрическое поле СВЧ. Поле в зависимости от его направления в момент влета электронов в пространство между сетками ускоряет одни электроны и замедляет другие так, что при попадании электронов в пространство сетка 2-отражатель они движутся с разными скоростями. На отражатель подается отрицательное напряжение U0 относительно катода, которое заставляет электроны замедлить свое движение и поворачивает их обратно к сетке 2.

Электроны, получившие от СВЧ поля дополнительную скорость, будут проходить ближе к отражателю и дольше находится в пространстве сетка 2 – отражатель, а электроны, замедленные СВЧ полем будут раньше поворачивать обратно и быстрее возвращаться в пространство между сетками 1 и 2. При этом замедленные электроны проходят в пространстве между сетками вместе с ранее влетевшими в область сетки 2 – отражатель ускоренными электронами и непрерывный ранее поток разбивается на отдельные группы или сгустки электронов.

Таким образом, в пространстве отражателя осуществляется группирование электронов, поэтому его называют пространством группирования. Процесс группирования показан сплошными линиями на рис.195, где по горизонтальной оси отложено время движения электронов, а по вертикальной – расстояние между сеткой 2 и отражателем (пространственно-временная диаграмма движения). На рис.195,б по вертикальной оси отложено значение СВЧ поля в области сетка 1 – сетка 2 в различные моменты времени. Как видно, группирование происходит вокруг тех «центральных» электронов, которые попадают в область сетка 1  сетка 2 в моменты времени, когда СВЧ поле проходит через нуль, изменяясь от ускоряющего к тормозящему. Пространственно-временная диаграмма движения этих электронов на рисю195,б помечена цифрой 2.

Если в момент прихода сгустков электронов в пространство сетка 1  сетка 2 СВЧ поле будет ускорять электроны, то энергия СВЧ будет тратиться на это ускорение. Если подобрать напряжение на резонаторе Uр и на отражателе U0 так, чтобы в момент прихода сгустка СВЧ поле было для него тормозящим, то энергия СВЧ поля будет увеличиваться за счет торможения электронов, т.е. за счет превращения энергии, полученной электронами от постоянного поля в энергию переменного поля. Поэтому если упомянутые условия такой передачи соблюдены, то СВЧ колебания в резонаторе могут возрасти от случайных, флуктуационных величин до значений, при которых потери СВЧ энергии в нагрузке и в резонаторе равны поступлению энергии от электронных участков, т.е. в приборе может возникнуть генерация СВЧ колебаний.

Очевидно, если изменять напряжение на отражателе, то упомянутые условия возникновения генерации будут периодически появляться в соответствии с тормозящей фазой СВЧ поля, т.е. возможно наличие нескольких зон генерации. Центры зон генерации наблюдаются, когда «центральные» электроны сгустка движутся как показано пунктиром на рис.195(а).

Номера зон генерации соответствуют цифрам, которыми помечены на рис.195,а пространственно-временной диаграммы движения «центральных» электронов.

Фаза влета сгустков в тормозящую полуволну переменного напряжения существенно влияет на частоту генерируемых колебаний. Если сгусток пролетает зазор резонатора до наступления максимума переменного напряжения, то электронный поток вносит в резонатор эквивалентную емкость Сэ (см.рис.). При этом частота колебаний будет ниже, чем в центре зоны, когда переменный ток и напряжение находятся в противофазе (случай). Если сгусток электронов пролетает зазор резонатора после максимума переменного напряжения, то он вносит в резонатор эквивалентную индуктивность Lэ и частота колебаний возрастает.


8.6. Импульсный многорезонаторный магнетрон

Магнетрон, прибор, преобразующий энергию постоянного электрического тока в энергию СВЧ колебаний и представляющий собой цилиндрический диод с магнитным полем, направленным вдоль оси прибора. Магнетроны являются одним из основных видов генераторов мощных высокочастотных колебаний сантиметрового диапазона.

По режиму работы магнетроны делятся на импульсные и непрерывного генерирования, по возможности перестройки частоты - на перестраиваемые (диапазонные и неперестраиваемые (фиксированной частоты). По конструктивному оформлению – на пакетированные (с постоянным магнитом) и непакетированные.

Схематически устройство магнетрона показано на рис.196. Основными конструктивными узлами магнетронов являются: анодный блок магнетрона, представляющий его колебательную систему; катодный узел; вывод энергии, система охлаждения; магнитная цепь и система перестройки частоты ( для перестраиваемого магнетрона).

Кольцевой поток электронов, проходящий около щели резонатора возбуждает при определенных режимах – колебания в резонаторах. Т.к. постоянное магнитное поле имеет величину индукции, несколько превышающую критическую, то электроны, вылетающие с катода, двигаются по траекториям, близким к эпициклоидальным и, пролетая около щелей резонаторов, взаимодействуют с высокочастотным электрическим полем.

Колебания в соседних резонаторах сдвинуты по фазе относительно друг друга. Так как цепочка резонаторов замкнута, то полный сдвиг фаз должен быть равен нулю или кратен 2, т.е. если обозначать разность фаз колебаний в соседних резонаторах через , то должно выполняться условие

 = 2n/N,

где n = 0,1,2,…N/2  номер вида колебаний, определяемый числом волн переменного электрического поля, укладывающихся по периметру анодного блока.

N  число резонаторов.

При n = N/g = , т.е. соседние резонаторы колеблются в противофазе. Такой вид колебаний называется противофазным или -типом и является наиболее употребительным рабочим режимом в многорезонаторном магнетроне.

Для возбуждения и поддержания колебаний необходимо, чтобы электроны отдавали в тормозящей фазе переменного высокочастотного поля большую энергию, чем получали от высокочастотного поля при движении в его ускоряющих полупериодах.

Такое соотношение в энергиях возможно, если электроны будут сгруппированы в сгустки («спицы» пространственного заряда), которые длительное время движутся в тормозящей фазе высокочастотного поля. Это обеспечивается подбором таких значений анодного напряжения и магнетронного поля, при которых сгусток электронов на -виде колебаний пролетает расстояние между соседними резонаторами за время. равное половине периода колебаний, т.е. если сгусток попадает в тормозящее поле одного резонатора, то за время его пролета к щели другого в последнем изменяется фаза поля и сгусток вновь оказывается в тормозящем поле. Механизм образования электронных сгустков в магнетроне объясняется структурой высокочастотного электрического поля в пространстве взаимодействия, которая показана на рис.197.

Двигаясь в тормозящей фазе высокочастотного поля, электроны сгустка теряют свою тангенциальную скорость и за счет этого усиливают электромагнитное поле в резонаторной системе. Отработанные электроны оседают на внутренней поверхности анодного блока, нагревая его.


8.6. Электроннолучевые трубки

Это электровакуумные приборы, предназначенные для преобразования электрических сигналов в видимое изображение и видимого в электрический сигнал. Электронный луч, попадая в определенную точку экрана ЭЛТ, вызывает свечение люминофора, покрывающего экран. При перемещении луча изменяется положение светящейся точки на экране. Таким образом, движущийся луч будет создавать на экране ЭЛТ изображение, зависящее от управляющего сигнала.

Формирование электронного луча и управление им можно осуществлять с помощью электрического или магнитного поля. В связи с этим ЭЛТ делятся на трубки с электростатической и магнитной фокусировкой и соответствующим управлением лучом. Первые применяются обычно в осциллографах, вторые – в телевизионных приемниках. Мы подробно рассмотрим лишь ЭЛТ с электростатической фокусировкой и электростатическим управлением лучом. Устройство такой трубки показано на рис.8.8.




Она состоит из стеклянного баллона, в котором создается вакуум до остаточного давления 10-7-10-8 мм рт.ст., и системы электродов: катода К, модулятора М, ускоряющего электрода УЭ, двух анодов А1, А2 и двух пар отклоняющих пластин Х и У. На внутреннюю поверхность торцевой части баллона, называемую экраном Э, наносится флюоресцирующее вещество – люминофор, который светится при попадании на него электронного луча. Катод К изготовляется в виде небольшого никелевого цилиндра, на торцевую часть которого наносится оксидный слой.

Подогреватель П помещен внутри катода, а сам катод находится внутри цилиндра М модулятором. Роль модулятора в трубке аналогична роли управляющей сетки в электронной лампе. Изменяя потенциал модулятора с помощью потенциометра R1, можно регулировать интенсивность электронного потока, а следовательно, и яркость пятна на экране трубки. Конфигурация ускоряющего электрода и анодов А1 и А2, а также их потенциалы подобраны так, что создаваемые ими электрические поля действуют на поток электронов подобно тому, как собирающие линзы действуют на световой поток. Поэтому систему электродов, обеспечивающих фокусировку луча в трубке, называют электронно-оптической системой, ускоряющим в пространстве между модулятором и электродом создается короткофокусная, электростатическая линза, формирующая кроссовер (минимальное по площади изображения катода, которое затем и проектируется на экран), а в пространстве между ускоряющим электродом и анодами А1 и А2 – длиннофокусная линза. На рис. показаны траектория движущегося электрона и расположение эквипотенциальных линий поля внутри трубки. Из рисунка видно, что эквипотенциальные линии поля в области действия первой линзы направлены выпуклостью навстречу движению электронов. На каждый электрон, движущийся со скоростью в этой области действует сила со стороны электрического поля. Очевидно, что эта сила будет увеличивать лишь нормальную к эквипотенциальным линиям поля составляющую Vn скорости этого электрона, оставляя неизменной тангенциальную составляющую V, т.е. электроны будут приближаться к оси трубки.

Электрическое поле, создаваемое в пространстве между ускоряющим электродом, первым и вторым анодами, обладает меньшим преломляющим действием на электронный луч, поэтому электроны, проходя это поле, собираются к оси трубки на большом расстоянии от второго анода. Изменяя потенциалы первого и второго анодов, можно подобрать фокусирующее действие электростатических линз так, чтобы точка, в которой скрещиваются траектории электронов, лежала в плоскости экрана. Таким образом, на экране трубки получится светящаяся точка значительно меньшего размера, чем размер катода. Электроды, формирующие сфокусированный электронный луч, называют электронной пушкой. Питание ее осуществляется от высоковольтного источника с помощью резистивного делителя. Обычно пушки питаются от источников постоянного тока напряжением 1-20 кВ при рабочих токах в пучке 50-1000 мкА. Для управления сфокусированным лучом служат две пары отклоняющих пластин – пластины горизонтального отклонения Х и пластины вертикального отклонения У. Если к одной из пар пластин подвести постоянное напряжение, то электронный луч отклонится в сторону пластины, имеющей более высокий потенциал. При этом точка на экране ЭЛТ сместится пропорционально приложенному напряжению (рис.8.9).




Очевидно, чем больше размер пластин в направлении оси трубки, тем сильнее отклоняется луч под действием приложенного к ним напряжения и тем выше чувствительность (S) трубки, равная величине отклонения светящегося пятна на экране трубки при изменении отклоняющего напряжения на 1 В. Для плоскопараллельных пластин чувствительность равна

,

где а, d,  размеры отклоняющей системы и ее расстояние от экрана; Ua – полное ускоряющее напряжение, т.е. напряжение на втором аноде.

Современные ЭЛТ обычно имеют различную чувствительность по вертикали (пластины У) и по горизонтали (пластины Х). Как правило, чувствительность пластин вертикального отклонения выше (0,2  0,3 мм/В), а чувствительность пластин горизонтального отклонения ниже (0,1  0,2 мм/В). В то же время имеются трубки с одинаковой чувствительностью по обеим парам пластин. Для повышения чувствительности трубок по возможности увеличивают размеры отклоняющих пластин, а также подбирают специальную их конфигурацию.

ЭЛТ с электростатическим отклонением луча применяются в основном в осциллографах, предназначенных для наблюдения формы исследуемого напряжения. В этом случае к пластинам горизонтального отклонения подводится так называемое пилообразное напряжение, т.е. практически линейно изменяющееся в течение периода напряжения Ux.

К пластинам вертикального отклонения подводится исследуемое напряжение Uу. Пусть периоды обоих напряжений одинаковы. При повышении напряжения Uх светящаяся точка на экране перемещается в горизонтальном направлении, причем величина этого перемещения прямо пропорциональна времени. После окончания периода пилообразного напряжения луч быстро возвращается в исходное положение, а с началом нового периода вновь перемещается слева направо.

Приложенное к пластинам У напряжение Uу, не изменяя величины смещения луча в горизонтальном направлении, одновременно перемещает его в вертикальном направлении. В каждый момент времени положение светящейся точки на экране трубки определяется величиной напряжения Uх, т.е. пропорционально времени, и величине мгновенного значения напряжения Uу. Следовательно, за период Т (см.рис.) светящаяся точка на экране опишет траекторию, представляющую собой график изменения во времени напряжения Uу. Таким образом, для исследования формы некоторого напряжения надо на одну пару пластин подать исследуемое напряжение, а на другую – пилообразное напряжение. Нетрудно понять, что если период напряжения Uх больше периода напряжения Uу в К раз, то на экране трубки будет изображение К периодов напряжения Uу. Пилообразное напряжение Uх в осциллографе вырабатывается специальным генератором, позволяющим подобрать необходимую величину периода изменения этого напряжения.

Исследуемое напряжение усиливается специальным усилителем, с выхода которого усиленное напряжение подается на пластины вертикального отклонения. Это усиление необходимо из-за недостаточной чувствительности ЭЛТ. Использование усилителей в осциллографах позволяет исследовать напряжения очень малой величины.

Высокое быстродействие трубки с электростатическим управлением, обусловленное отсутствием инерционных элементов, позволяет применять ее для исследования быстро протекающих процессов в промышленной электронике, радиолокации и т.п. Недостатком ЭЛТ с электростатическим управлением является их большая длина по сравнению с размером экрана, т.е. малый угол отклонения луча от своего начального положения. Необходимость создания трубок с большим углом отклонения луча (трубок меньшей длины) привела к разработке магнитной системы управления лучом, при этом чувствительность таких систем

определяется формулой Sм =, где а – длина участка, на котором сосредоточено поле отклоняющих катушек; L = a/+  расстояние от середины области магнитного поля до плоскости экрана; Uа – напряжение на аноде; q,m – заряд и масса отклоняющей частицы.

Система магнитного управления электронным лучом состоит из 2-х пар отклоняющих катушек, расположенных перпендикулярно друг к другу и к оси трубки. При пропускании тока через катушку создается магнитное поле, которое вызывает отклонение луча. Недостатком ЭЛТ с магнитным управлением лучом является то, что из-за влияния индуктивности катушек их можно использовать на меньших частотах, чем трубки с электростатическим управлением, которые могут работать в области очень высоких частот. Возможно комбинированное использование электростатической и магнитной систем управления лучом. Так, в современных телевизионных приемных трубках (кинескопах) фокусировка луча осуществляется электростатическим полем, а управление перемещением луча – магнитным.

В последнее время находят все более широкое применение двухлучевые трубки с электростатической фокусировкой и электростатическим управлением лучом, представляющие собой объединение в одном баллоне двух независимых систем электродов, направляющих луч на общий экран.

Двухлучевые трубки используются для одновременного наблюдения на экране трубки двух исследуемых сигналов.

Передающие телевизионные трубки


Рассмотрим историю развития передающих телевизионных трубок, превращающих оптические изображения поэлементно в электрические сигналы.

Одной из первых передающих трубок, получивших практическое применение для прибор поочередного (мгновенного) действия.





Оптическое изображение проецируется на полупрозрачный фотокатод 1, сформированный на внутренней поверхности стеклянной колбы. Напротив фотокатода расположен металлический экран 3 с небольшим отверстием, формирующим элемент разложения изображения, поступающий (в виде порции фотоэлектронов) на коллектор 2. Между фотокатодом и экраном приложено однородное продольное электрическое поле, ускоряющее электроны в сторону экрана. С помощью системы отклоняющих катушек, питаемых пилообразными токами с частотой строчной и кадровой разверток, электронное изображение перемещается так, что сквозь отверстие поэлементно строка за строкой последовательно передаются на коллектор 2 токи отдельных элементов изображения. Чувствительность диссектора будет тем выше, чем больше площадь элемента разложения, т.е. чем ниже разрешающая способность на несколько порядков, повысить чувствительность диссектора можно заменить коллектор входным элементом ФЭУ.

Низкая чувствительность систем поочередного действия привела к разработке систем с накоплением заряда. В этих системах для формирования видеосигнала служит электрический заряд, образующийся на фоточувствительной поверхности за время передачи одного кадра. В телевизионных трубках с накоплением заряда за счет ухода фотоэлектронов на поверхности фотокатода создается потенциальный рельеф, который затем при развертке электронным лучем преобразуется в последовательность электрических импульсов. Первым прибором, в котором использовался эффект накопления заряда была передающая трубка- иконоскоп.




Преобразователем изображения в электрический сигнал в иконоскопе служит мозаика фотокатодов, нанесенных на слюдяную пластинку и изолированных друг от друга. Обратная сторона пластины металлизирована. На мозаику фокусируется изображение. Элементы мозаики, освещенные сильно за счет внешнего фотоэффекта заряжаются положительно, где освещенность мала - заряд тоже мал. За время передачи кадра заряд накапливается в элементарных конденсаторах. Таким образом, распределение заряда на поверхности мозаики в точности соответствует распределению освещенности. Накопленный заряд считывается с помощью электронного луча. Пробегая по мозаике электронный луч замыкает цепь мозаика- вход усилителя. Недостатком иконоскопа является некоторое снижение чувствительности по сравнению с теоретическим значением за счет не насыщенности фототока мозаичного фотокатода. Несмотря на имеющиеся недостатки, появление иконоскопа явилось толчком к быстрому развитию телевидения.

Первой передающей трубкой с накоплением заряда и насыщенным током фотоэмиссии явился ортикон. Последующим его совершенствованием стал суперортикон. Не останавливаясь на работе ортикона рассмотрим устройство суперортикона.





Изображение проецируется на фотокатод 1.

Фотоэлектроны ускоряющим электродом 2 направляются в сторону мишени 4 и, ударяясь об нее, выбивают несколько вторичных электронов, которые тут же собираются сеткой 3. Чем ярче освещенность, тем больше фотоэлектронов бомбардируют мишень, тем больше она отдает вторичных электронов, и больший положительный заряд на ней накапливается. Мишень 4 изготовлена из слабо проводящего электрический ток стекла, поэтому сформированный заряд передается на противоположную сторону мишени. По ней движется электронный луч, считывая изображение. Перед мишенью установлен тормозящий электрод 5, уменьшающий скорость электронов почти до нулевой. Такой медленный пучок электронов не вызывает вторичной эмиссии с мишени. Отраженный от мишени электронный луч возвращается в область прожектора, вокруг которого расположены секции вторично-эмиссионного умножения. Здесь количество электронов увеличивается примерно в 1000 раз и повышается чувствительность к слабым сигналам. В результате чувствительность получается такой, что можно вести внестудийные передачи без дополнительного освещения. Недостатком суперортикона является сложность конструкции.

Значительно проще устроен и сегодня наиболее применяемым прибором является видикон.

Устройство и принцип действия видикона


Основной частью видикона (рис.5.1), обеспечивающей преобразование оптического изображения в электрические сигналы, является мишень 1, которая расположена на торцевой поверхности видикона. На стеклянную планшайбу 4, которая служит входным окном для светового изображения, нанесен прозрачный электрод (сигнальная пластина 2) из золота или двуокиси олова, а на сигнальную пластину  фотопроводящий слой толщиной 12 микрона. Электронный луч 3 с поперечным сечением в 520000 раз меньше рабочей площади мишени разворачивается в телевизионный растр и поочередно прочерчивает всю площадь мишени. Таким образом, все световое изображение, которое проектируется на фотомишень, разлагается электронным лучом на элементы.




Рис.5.1

Формирование электронного луча в видиконе обеспечивается иммерсионным объективом (катодом 6, модулятором 7 и первым анодом 8), апертурной диафрагмой, фокусирующей катушкой 12. Второй анод 9 создает эквипотенциальную область, в которой производится отклонение электронного луча магнитным полем отклоняющих катушек 11.

В кадре содержится 520000 элементов разложения. Каждый элемент разложения представляет собой электрическую ячейку, состоящую из конденсатора с параллельно соединенным сопротивлением. Во время коммутации электронным лучом конденсатор элемента разложения заряжается, а в промежутке времени между коммутациями (в период накопления полезного заряда) разряжается. Степень разряда каждого элементарного конденсатора зависит от проводимости фотослоя по толщине, которая зависит от освещенности: чем выше освещенность элемента разложения, тем больше степень разряда конденсатора, тем больше ток заряда. Формирование выходного сигнала происходит во время коммутации за счет тока заряда элементарного конденсатора, поэтому чем больше ток заряда, тем больше ток сигнала.

Процесс последовательной зарядки отдельных участков мишени движущимся электронным лучом носит название считывания или коммутации. Первый термин связан с тем, что электронный луч как бы информирует о распределении потенциалов на поверхности мишени, а второй  с тем, что электронный луч при движении по поверхности мишени последовательно подключает элементы разложения изображения к выходной цепи.

Именение потенциала элемента разложения мишени относительно катода Uмк во времени t при различной освещенности E (рис.5.2) можно рассмотреть на основе рис.5.3, где показана электрическая схема элемента разложения (К  катод; СЭ и RЭ  емкость и сопротивление элемента разложения; СП  сигнальная пластина; RН - сопротивление нагрузки; СР  разделительная емкость; UС  напряжение сигнала; UCП  постоянное напряжение смещения на сигнальную пластину; UМК и UМ  потенциалы поверхности мишени относительно катода и сигнальной пластины). По оси времени: t1 и t2  моменты времени начала и окончания коммутации электронным лучом рассматриваемого элемента разложения; tсч  время считывания; Тн  время накопления (масштаб времени считывания в несколько раз больше масштаба времени накопления, которые для наглядности приближены один к другому чтобы объясняется характеры изменения потенциала элемента разложения в период коммутации электронным лучом и изменения потенциала в период накопления полезного заряда).



Рис.5.2 Рис.5.3

Если на сигнальной пластине видикона напряжения Uсп, то до коммутации рассматриваемого элемента мишени электронным лучом потенциал Uм будет равен нулю, а потенциал Uмк равен Uсп.

В период действия электронного луча на поверхность фотослоя при  1 потенциал Uмк снижается и конденсатор Сэ заряжается. Скорость снижения и закон изменения потенциала во времени зависит от плотности тока в луче и эффективности использования электронного потока. Если плотность тока достаточна для снижения потенциала Uмк за время считывания tсх к нулевому значению, то в период времени накопления Тн потенциал Uмк будет повышаться согласно уравнению

, (5.1)

Проводимость полупроводникового элемента мишени зависит от освещенности Е:

g = gT + aE, (5.2)

где gТ  проводимость темного (неосвещенного) элемента мишени;   кратность;   степенной показатель световой характеристики фотослоя.

Потенциал светлого элемента к моменту времени коммутации ta определяется как

. (5.3)

С учетом параметров элемента мишени (емкости Сэ = 0Sэ/d и сопротивления Rэ = d/gSэ) и величины изменения потенциала U за время Тн можем получить уравнение тока сигнала для видикона

(5.6)

где d  толщина фотослоя; Sэ  площадь элемента светового изображения.

Таким образом, ток сигнала пропорционален площади элемента разложения светового изображения, величине напряжения на сигнальной пластине, постоянным коэффициентам  и , характеризующим фотослой и обратно пропорционален толщине фотослоя и величине темновой проводимости.

Поэтому мишени с большими омическими сопротивлениями имеют большую чувствительность (обычно удельное сопротивление материалов фотослоя находится в пределах от 103 до 1011 Омм).

При уменьшении плотности электронного луча (что практически выполняется всегда) нижний потенциал Uмк после коммутации не будет равен нулю. В установившемся режиме нижний потенциал достигнет какого-то уровня, который в дальнейшем будем называть нижним равновесным уровнем Uнр. Величина нижнего равновесного уровня очень сильно сказывается на величину тока сигнала и на его полярность.

С учетом нижнего равновесного уровня уравнение тока сигнала будет иметь вид

(5.7)


Рассмотрим зависимость коэффициента вторичных электронов от энергии первичных электронов (рис.5.4) (под коэффициентом вторичных электронов будем понимать отношение числа электронов, уходящих от мишени, к числу электронов считывающего электронного луча).

Кривая  = f() имеет три области:

 первая 0    кр1,

 вторая кр1    кр2,

 третья   кр2.

Первая область в литературе описана как область работы с медленными электронами, вторая - с быстрыми. Случай образования негативного сигнала в видиконе можно рассматривать на двух участках: первый участок, когда d/d  0, и второй  когда d/d  0. При недостаточной эффективности электронного луча на указанных участках получается ток сигнала различной полярности. На первом участке (d/d  0) и в ранее рассмотренном случае большей освещенности соответствует больший сигнал (позитив), а на втором участке (d/d  0)  большей освещенности соответствует меньший сигнал (негатив).

Это объясняется эффективностью использования электронного потока считывающего луча при изменении энергии электронного потока (рис.5.5).

Энергия первичных электронов зависит не только от режима работы трубки, но и от потенциала элемента мишени перед коммутацией. Зависимость  = f() непосредственно вытекает из зависимости  = f(). В точках и  = кр1 коэффициент  = 1 и  = 0, так как ни один электрон не осел на поверхность мишени, и поэтому потенциал мишени не изменился (не уменьшился). В точке d/d = 0 при  = мин наибольшее количество электронов осело на мишень. Согласно литературным источникам наибольшая эффективность использования электронного потока достигает 30%.




Рис.5.4

Рассмотрим первый участок формирования сигнала, когда 0    мин. Потенциал светлого элемента св/е выше потенциала темного элемента m/e. При коммутации потенциал светлого элемента снизится на большую величину, чем потенциал темного элемента, так как эффективность использования луча на светлом участке больше, чем на темном. Площади Sсв и Sm пропорциональны снятым зарядам за время считывания со светлого и темного участков.



Рис.5.5

Известно, что ток сигнала определяется как разность токов при коммутации светлого и темного участков. Поэтому в рассматриваемом случае будет позитивный сигнал. Уменьшим ток электронного луча, увеличим напряжение на сигнальной пластине и освещенность.

Увеличение напряжения Uсв и освещенности Е приведет к повышению потенциалов светлого и темного элементов и приблизит их к значениям св = св и m = m. В этом случае эффективность использования потока электронов луча для светлых элементов ниже, чем для темных, поэтому потенциал светлого элемента снизится на меньшую величину, чем потенциал темного элемента, и площадь Sm > Sсв. Следовательно, ток с темного элемента будет больше, чем ток со светлого элемента и мы получаем случай негативного сигнала.

Из рассмотренного выше следует, что величина сигнала пропорциональна d/d. Наибольшая крутизна изменения  = f() находится в первой области вблизи  = 0. Согласно электронной оптики уменьшение потенциала в области коммутации увеличивает сечение пучка, что приводит к снижению разрешающей способности видикона. Поэтому большинство видиконов с магнитным управлением луча работает в первой области на первом участке (0 <  < мин, d/d < 0) с потенциалами элементов мишени, приближающимися к значению мин.

Формирование негативного изображения на экране контрольного устройства при проверке качества изготовления мишени дает возможность судить о неоднородности толщины нанесенного фотослоя. При работе вблизи энергий электронов мин часть фотослоя с меньшей толщиной будет формировать негативное изображение, а часть фотослоя с большей толщиной  позитивное изображение. Между участками позитивного и негативного изображений наблюдаются участки, не имеющие изображений. Последние участки соответствуют потенциалам элементов разложения изображения, которые обеспечивают энергией первичных электронов, равных мин.


В видиконе применена мишень из вещества, не испускающего фотоэлектроны, а изменяющего свою проводимость под действием света. Обращенное к объекту дно колбы изготовлено из полированного стекла. С внутренней стороны на него нанесена тонкая (2-3мкм) проводящая пленка, прозрачная для света  сигнальная пластина. На нее нанесен полупроводниковый фоточувствительный слой. На расстоянии 2  3мм от мишени находится мелкоструктурная сетка, создающая перед мишенью однородное электрическое поле. При развертке мишени пучком медленных электронов поверхность мишени приобретает потенциал примерно равный нулю. На сигнальную пластину подается потенциал на несколько десятков вольт выше потенциала катода. При отсутствии освещения ток, протекающий по фотослою очень мал, и для компенсации накопленного заряда потребуется очень малое количество электронов луча, поэтому сигнала во внешней цепи практически не будет. При освещении мишени на освещенных участках сопротивление фотослоя мало и за время между последовательными коммутациями потенциал поверхности значительно приближается к потенциалу сигнальной пластины. Таким образом, на коммутируемой поверхности образуется положительный потенциальный рельеф. После развертки мишени потенциал всех элементов мишени будет доведен до нуля. На освещенных участках электронный луч будет оставлять больше электронов, чем на неосвещенных. Поступление электронов из пучка на мишень будет вызывать появление такого же по величине тока во внешней цепи сигнальной пластины.

Видикон нашел широкое применение в промышленных телевизионных установках, в репортажных камерах, для передачи телефильмов.

Добавить документ в свой блог или на сайт



Похожие:

В стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды iconПротокол 01 апреля 2009 г. №01 г. Ульяновск
Максимушкиной О. С.), Тишаков О. М. (вместо Матвеевой В. В.), Морозов С. Ю., Бессмертная О. А. (Преображенский А. С.), Набегаев А....

В стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды icon6 Создание произвольной и упорядоченной сетки
До сих пор рассматривались все доступные пользователю средства, предназначенные для построения конечно-элементной сетки. Далее обсуждается,...

В стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды iconДокументи
1. /Проект договора Лот _ 1 Электроды.doc

В стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды iconПоложение об областной выставке новогодних композиций «Вместо ёлки – новогодний букет»
«Детский эколого-биологический центр» проводит областную выставку новогодних композиций «Вместо ёлки – новогодний букет» среди образовательных...

В стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды iconПоложение об областной выставке новогодних композиций «Вместо ёлки – новогодний букет»
«Детский эколого-биологический центр» проводит областную выставку новогодних композиций «Вместо ёлки – новогодний букет» среди образовательных...

В стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды iconВ докладе представлено развитие методов адаптации разностных сеток начиная с работ Н. Н. Яненко до наших дней

В стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды iconРешение задач неустановившейся ползучести для стержневых систем на основе модели с функциональными константами материалов а. В. Мищенко, Ю. В. Немировский
Решение задач неустановившейся ползучести для стержневых систем на основе модели с функциональными константами материалов

В стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды iconУдк 624. 04 Вариационный метод определения несущей способности усиливаемых конструкций
Отличительная особенность описанной в [1] и представленной здесь методик состоит в том, что они позволяют рассчитывать сложные (криволинейные,...

В стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды iconЮ. Ф. Филиппова
...

В стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды iconАнализ устойчивости стержневых конструкций с учетом Физической нелинейности
Однако такой подход является весьма затратным по машинному времени и в ряде случаев приводит к плохо обусловленным системам

В стержневых лампах вместо навитых сеток используются стержневые электроды iconРасчет и оптимизация стержневых систем при действии импульсных нагрузок различной протяженности
На основе разработанной методики расчета, изменение нагрузки во времени представляется тремя составляющими (см рис. 1)

Разместите кнопку на своём сайте:
Документы


База данных защищена авторским правом ©ttu.rushkolnik.ru 2000-2013
При копировании материала обязательно указание активной ссылки открытой для индексации.
обратиться к администрации
Документы